Звёздная постоянная Стефана-Больцмана

Материал из свободной русской энциклопедии «Традиция»  

Звёздная постоянная Стефана-Больцмана, обозначаемая как ~ \Sigma_s , является постоянной, связывающей среднюю светимость достаточно большой звёздной системы с площадью её внешней поверхности и средней температурой кинетического движения звёзд в данной системе.

Определение звёздной постоянной Стефана-Больцмана было сделано в 1999 г. в работах Сергея Федосина. [1] Используя подобие уровней материи, SPФ-симметрию и концепцию бесконечной вложенности материи, Федосин вычислил коэффициенты подобия между атомными и звёздными уровнями материи. Это дало возможность находить различные звёздные постоянные на основе соотношений размерности.

Для звёзд главной последовательности минимальной массы звёздная постоянная Стефана-Больцмана равна:

~ \Sigma_s= \frac {\sigma_m \Phi }{ \Pi^3_0 } ,

где ~\sigma_m – постоянная Стефана-Больцмана для объектов на уровне элементарных частиц, подобных по своим свойствам звёздам главной последовательности, ~\Phi = 6,654 \cdot 10^{55} – коэффициент подобия по массе, ~\Pi_0 = 7,41 \cdot 10^{25} – коэффициент подобия по времени.

Если предположить, что ~\sigma_m равна постоянной Стефана-Больцмана, то получается ~ \Sigma_s= 9,3 \cdot 10^{-30} Вт/(м2 ∙К4).

В случае, если звёздная система сформирована из более массивных звёзд, эффективная звёздная постоянная Стефана-Больцмана увеличивается на коэффициент, равный ~ \frac {A^2} {Z^2}, где ~Aи ~Z– массовое и зарядовое числа звёзд, в среднем характеризующие звёздную систему, и находимые из соответствия между звёздами и химическими элементами (подробнее об этом в статье дискретность параметров звёзд).

Содержание

  • 1 Теория
  • 2 Применение
  • 3 Звёздное вещество
  • 4 См. также
  • 5 Ссылки

Теория

Согласно закону Стефана — Больцмана, мощность излучения абсолютно чёрного тела пропорциональна площади поверхности и четвёртой степени температуры тела:

~P_b= \sigma S_b \epsilon T^4,

где ~\epsilon – степень черноты (для всех веществ ~\epsilon<1, для абсолютно черного тела ~\epsilon=1), ~S_b – площадь поверхности тела, ~T – температура тела.

Для применения данной формулы на уровне звёзд необходимо перейти от атомных систем к звёздным системам, что влечёт за собой необходимость использования постоянной ~ \Sigma_s вместо ~\sigma .

Применение

Звёздная постоянная Стефана-Больцмана позволяет связать между собой светимость (мощность излучения) галактики, её площадь поверхности и среднюю кинетическую температуру звёзд. Существуют различные методы оценки светимости галактик. Точно также среднюю кинетическую температуру звёзд в галактиках можно находить разными способами, например через скорости движения звёзд в галактике и звёздную постоянную Больцмана, либо через полную энергию и количество нуклонов в галактике. [1] Подставляя в формулу:

~P_g= \Sigma_s S_g T^4,

интегральную светимость нашей галактики Млечный Путь ~P_g= 7,6 \cdot 10^{36}Вт, [2] и площадь галактики ~S_g= 1,3 \cdot 10^{42}м2 при форме галактики в виде плоского диска радиусом около 15 кпк, получаем оценку эффективной кинетической температуры звёздного «газа» галактики: ~T \approx 9 \cdot 10^5 К.

 

Звёздное вещество

После долговременной эволюции звёзд они должны превратиться в белые карлики и в нейтронные звёзды. Последние будут объединяться в системы звёзд, подобные по своим свойствам атомам и молекулам. Так возникает звёздное вещество, основой которого становятся нейтронные звёзды и магнитары как звёзды, несущие сильное магнитное поле и электрический заряд.

Звёздная постоянная Стефана-Больцмана для нейтронных звёзд равна:

~ \Sigma'_s= \frac {\sigma \Phi' }{ \Pi'^3 } = 4,2 \cdot 10^{-10} Вт/(м2 ∙К4),

где ~\sigma = 5,67 \cdot 10^{-8} Вт/(м2 ∙К4) – постоянная Стефана-Больцмана как постоянная, характеризующая нуклонный уровень материи,~\Phi' = 1,62 \cdot 10^{57} – коэффициент подобия по массе, ~\Pi' = P'/S' = 6 \cdot 10^{19} – коэффициент подобия по времени, ~P' = 1,4 \cdot 10^{19} – коэффициент подобия по размерам, ~ S' = 0,23 – коэффициент подобия по скоростям.

\Постоянная ~ \Sigma'_s должна входить в формулу для мощности излучения из звёздного вещества, нагретого до температуры ~T. Постоянная Стефана-Больцмана ~\sigma превышает значение звёздной постоянной ~ \Sigma'_s, что отражает тот факт, что плотность энергии по мере перехода к низшим уровням материи увеличивается. В предельном случае площадь звёздного вещества должна быть не меньше, чем площадь поверхности одной нейтронной звезды ~ S_s = 4 \pi R^2_s. Для нейтронной звезды RX J1856.5-3754, излучающей приблизительно как чёрное тело с температурой порядка ~ T = 4,3 \cdot 10^{5} K, при радиусе ~ R_s= 14 км, [3]  формула для светимости приводит к следующему:

 

~P_s= \Sigma'_s S_s T^4 = 3,5 \cdot 10^{22} Вт  или  ~9,1 \cdot 10^{-4} P_c,

 

где ~P_c  обозначает светимость Солнца. Фактически нейтронная звезда излучает почти в 300 раз больше, и для расчёта светимости звезды используется значение  ~\sigma   вместо  ~\Sigma '_{s}. Указанное различие связано с разницей температур: если в законе Стефана — Больцмана используется усреднённая за счёт множества взаимодействий кинетическая температура движущихся частиц вещества поверхности чёрного тела, то применение закона к одной частице вещества приводит к неточности, так как температура поверхности частицы связана с её внутренними процессами и может быть не равна кинетической температуре, возникающей от движения множества частиц.

См. также

Ссылки

  1. а б Федосин С. Г. Физика и философия подобия от преонов до метагалактик, Пермь: Стиль-МГ, 1999, ISBN 5-8131-0012-1. 544 стр., Табл.66, Ил.93, Библ. 377 назв.
  2. Мартынов Д.Я. Курс общей астрофизики. М.: Наука, 1988.
  3. Wynn C. G. Ho. Constraining the geometry of the neutron star RX J1856.5−3754. Monthly Notices of the Royal Astronomical Society (2007) 380 (1): 71-77. DOI: https://doi.org/10.1111/j.1365-2966.2007.12043.x.

 

Источник: http://sergf.ru/sps.htm

На список страниц