਍ഀഀ ਍㰀洀攀琀愀 栀琀琀瀀ⴀ攀焀甀椀瘀㴀䌀漀渀琀攀渀琀ⴀ吀礀瀀攀 挀漀渀琀攀渀琀㴀∀琀攀砀琀⼀栀琀洀氀㬀 挀栀愀爀猀攀琀㴀甀渀椀挀漀搀攀∀㸀ഀഀ ਍㰀洀攀琀愀 渀愀洀攀㴀䜀攀渀攀爀愀琀漀爀 挀漀渀琀攀渀琀㴀∀䴀椀挀爀漀猀漀昀琀 圀漀爀搀 ㄀㔀∀㸀ഀഀ ਍㰀氀椀渀欀 爀攀氀㴀䘀椀氀攀ⴀ䰀椀猀琀 栀爀攀昀㴀∀栀猀⸀昀椀氀攀猀⼀昀椀氀攀氀椀猀琀⸀砀洀氀∀㸀ഀഀ ਍㰀℀ⴀⴀ嬀椀昀 ℀洀猀漀崀㸀ഀഀ ਍㰀℀嬀攀渀搀椀昀崀ⴀⴀ㸀ഀഀ ਍㰀洀攀琀愀 渀愀洀攀㴀爀漀戀漀琀猀 挀漀渀琀攀渀琀㴀∀椀渀搀攀砀Ⰰ昀漀氀氀漀眀∀㸀ഀഀ  есть текущий радиус шара в процессе ਍㔀㌄㸄 䀀㸄䄄䈄〄Ⰴ㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀愀瀀瀀氀攀ⴀ挀漀渀瘀攀爀琀攀搀ⴀ猀瀀愀挀攀㸀☀渀戀猀瀀㬀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-no-proof:yes'>  — масса растущего шара как функция ਍䈀㔄㨄䌄䤄㔄㌄㸄 䀀〄㐄㠄䌄䄄〄Ⰴ㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀愀瀀瀀氀攀ⴀ挀漀渀瘀攀爀琀攀搀ⴀ猀瀀愀挀攀㸀☀渀戀猀瀀㬀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-no-proof:yes'>  — плотность вещества. Работа ਍㰀⼀瘀㨀猀栀愀瀀攀㸀㰀℀嬀攀渀搀椀昀崀ⴀⴀ㸀㰀℀嬀椀昀 ℀瘀洀氀崀㸀㰀椀洀最 戀漀爀搀攀爀㴀　 眀椀搀琀栀㴀㌀㈀ 栀攀椀最栀琀㴀㄀㜀ഀഀ src="hs.files/image006.png" alt="~ dA" v:shapes="Рисунок_x0020_8">   из бесконечности на растущий шар равна ਍䀀〄㄄㸄䈄㔄 ㌀䀄〄㈄㠄䈄〄䘄㠄㸄㴄㴄㸄㤄 䄀㠄㬄䬄 㠀㬄㠄 㼀䀄㸄㠄㜄㈄㔄㐄㔄㴄㠄丄 㰀〄䄄䄄䬄 㴀〄 ㌀䀄〄㈄㠄䈄〄䘄㠄㸄㴄㴄䬄㤄 㼀㸄䈄㔄㴄䘄㠄〄㬄ഄഀ поверхности шара:

਍ഀഀ

dA = \frac {G M(r) dM }{r} , \quad A = \frac {16 \pi^2 G }{3} \int_{0}^{R} \rho_0^2 r^4 \, dr = \frac {k G M^2 }{R}. \quad (2)

਍ഀഀ

Следовательно, работа   E  |Eg , откуда характерная скорость равна: ਍㰀⼀瘀㨀猀栀愀瀀攀㸀㰀℀嬀攀渀搀椀昀崀ⴀⴀ㸀㰀℀嬀椀昀 ℀瘀洀氀崀㸀㰀椀洀最 戀漀爀搀攀爀㴀　 眀椀搀琀栀㴀㄀㄀　 栀攀椀最栀琀㴀㔀㌀ഀഀ src="hs.files/image009.png" alt="C_x = \sqrt { \frac { A }{ 2M }} ." v:shapes="Рисунок_x0020_11"> M(r). Это даёт:

਍ഀഀ

 

਍ഀഀ

dA = \frac { dM v^2_3(r)}{2}, \quad \frac {G M(r) }{r} = \frac { v^2_3(r)}{2}, \quad A = \int_{0}^{R} \frac { v^2_3(r)}{2} \, dM.

਍ഀഀ

С учётом (1) имеем также:

਍ഀഀ

2C^2_x = \frac {k G M }{R} = \frac {A}{M}= \frac {1}{M} \int_{0}^{R} \frac { v^2_3(r)}{2} \, dM = \frac {1}{2} \overline{v^2_3(r)} ,

਍ഀഀ

 

਍ഀഀ

C_x =\frac {1}{2} \sqrt {\overline{v^2_3(r)} },

਍ഀഀ

где  ਍㰀⼀瘀㨀猀栀愀瀀攀㸀㰀℀嬀攀渀搀椀昀崀ⴀⴀ㸀㰀℀嬀椀昀 ℀瘀洀氀崀㸀㰀椀洀最 戀漀爀搀攀爀㴀　 眀椀搀琀栀㴀㐀㔀 栀攀椀最栀琀㴀㈀㌀ഀഀ src="hs.files/image014.png" alt="~v_3(r)" v:shapes="Рисунок_x0020_16"> третья космическая скорость, ਍㴀㔄㸄㄄䔄㸄㐄㠄㰄〄伄 㐀㬄伄 䌀㐄〄㬄㔄㴄㠄伄 㴀㔄㨄㸄䈄㸄䀄㸄㤄 㰀〄䄄䄄䬄 㴀〄 ㄀㔄䄄㨄㸄㴄㔄䜄㴄㸄䄄䈄䰄 䄀 㼀㸄㈄㔄䀄䔄㴄㸄䄄䈄㠄 䠀〄䀄〄 䄀ഄഀ текущим радиусом Особенностью гравитационного поля внутри однородного шара является ਍䈀㸄Ⰴ 䜀䈄㸄 㼀㸄㬄㔄 㴀〄㼄䀄〄㈄㬄㔄㴄㸄 䀀〄㐄㠄〄㬄䰄㴄㸄 㨀 䘀㔄㴄䈄䀄䌄 䠀〄䀄〄⸄ ᨀ䀄㸄㰄㔄 䴀䈄㸄㌄㸄Ⰴ 㴀〄 㼀䀄㸄㠄㜄㈄㸄㬄䰄㴄㸄㰄ഄഀ текущем радиусе  под действием гравитации:

਍ഀഀ

 

਍ഀഀ

где  ਍㰀⼀瘀㨀猀栀愀瀀攀㸀㰀℀嬀攀渀搀椀昀崀ⴀⴀ㸀㰀℀嬀椀昀 ℀瘀洀氀崀㸀㰀椀洀最 戀漀爀搀攀爀㴀　 眀椀搀琀栀㴀㄀㔀 栀攀椀最栀琀㴀㄀㈀ഀഀ src="hs.files/image003.png" alt="~ r" v:shapes="Рисунок_x0020_22">.

਍ഀഀ

С учётом (2) находим:

਍ഀഀ

A = \int_{0}^{R} \frac {G M(r) }{r} \, dM = \int_{0}^{R} v^2_1(r) \, dM ,

਍ഀഀ

 

਍ഀഀ

2C^2_x = \frac {A}{M}= \frac {1}{M} \int_{0}^{R} v^2_1(r) \, dM = \overline{v^2_1(r)} ,

਍ഀഀ

 

਍ഀഀ

C_x = \sqrt {\frac {\overline{v^2_1(r)}} {2} }.

਍ഀഀ

Скорость  ਍㰀⼀瘀㨀猀栀愀瀀攀㸀㰀℀嬀攀渀搀椀昀崀ⴀⴀ㸀㰀℀嬀椀昀 ℀瘀洀氀崀㸀㰀椀洀最 戀漀爀搀攀爀㴀　 眀椀搀琀栀㴀㄀㔀 栀攀椀最栀琀㴀㄀㈀ഀഀ src="hs.files/image003.png" alt="~ r" v:shapes="Рисунок_x0020_27">   шара в целом представляет собой ਍㨀㈄〄㐄䀄〄䈄㴄䬄㤄 㨀㸄䀄㔄㴄䰄 㸀䈄 䌀䄄䀄㔄㐄㴄億㴄㴄㸄㌄㸄 㼀㸄 㸀㄄䨄億㰄䌄 䠀〄䀄〄 㨀㈄〄㐄䀄〄䈄〄 㼀㔄䀄㈄㸄㤄 㨀㸄䄄㰄㠄䜄㔄䄄㨄㸄㤄ഄഀ скорости, делённый на Если учитывать космические скорости только на поверхности шара при ਍㰀⼀瘀㨀猀栀愀瀀攀㸀㰀℀嬀攀渀搀椀昀崀ⴀⴀ㸀㰀℀嬀椀昀 ℀瘀洀氀崀㸀㰀椀洀最 戀漀爀搀攀爀㴀　 眀椀搀琀栀㴀㔀㜀 栀攀椀最栀琀㴀㄀㜀ഀഀ src="hs.files/image023.png" alt="~ r =R" v:shapes="Рисунок_x0020_30">, ਍䈀㸄 㐀㬄伄 㴀㠄䔄 㰀㸄㘄㴄㸄 㜀〄㼄㠄䄄〄䈄䰄㨄㰀漀㨀瀀㸀㰀⼀漀㨀瀀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀瀀㸀ഀഀ ਍㰀瀀 挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀 猀琀礀氀攀㴀✀洀愀爀最椀渀ⴀ琀漀瀀㨀　挀洀㬀洀愀爀最椀渀ⴀ爀椀最栀琀㨀　挀洀㬀洀愀爀最椀渀ⴀ戀漀琀琀漀洀㨀㄀⸀㈀瀀琀㬀ഀഀ margin-left:36.0pt;line-height:18.0pt;background:white'>Применение ਍ഀഀ

В теории бесконечной вложенности материи ਍䔀〄䀄〄㨄䈄㔄䀄㴄䬄㔄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄㠄 䜀〄䄄䈄㠄䘄 㨀㸄䄄㰄㠄䜄㔄䄄㨄㠄䔄 㸀㄄䨄㔄㨄䈄㸄㈄ 㼀㸄㼄〄㐄〄丄䈄 ㈀ 㴀㔄䄄㨄㸄㬄䰄㨄㸄 㸀䈄㐄㔄㬄䰄㴄䬄䔄ഄഀ групп, соответствующих различным классам. Это позволяет по характерной скорости ਍䜀〄䄄䈄㠄䘄 㸀㄄䨄㔄㨄䈄〄 㼀㸄䜄䈄㠄 㸀㐄㴄㸄㜄㴄〄䜄㴄㸄 㸀䈄㴄㔄䄄䈄㠄 㔀㌄㸄 㨀 㸀㐄㴄㸄㰄䌄 㠀㜄 㠀㜄㈄㔄䄄䈄㴄䬄䔄 㨀㬄〄䄄䄄㸄㈄⸄ 㰀⼀瀀㸀ഀഀ ਍㰀瀀㸀 〄㜄㄄㠄㔄㴄㠄㔄 㨀㸄䄄㰄㠄䜄㔄䄄㨄㠄䔄 㸀㄄䨄㔄㨄䈄㸄㈄ 㴀〄 㨀㬄〄䄄䄄䬄 㰀㸄㘄㴄㸄 㸀䄄䌄䤄㔄䄄䈄㈄㠄䈄䰄 䄀 㼀㸄㰄㸄䤄䰄丄ഄഀ коэффициентов подобия, поскольку между объектами имеется дискретность параметров звёзд. ਍ᔀ䄄㬄㠄 㼀䀄㠄㴄伄䈄䰄Ⰴ 䜀䈄㸄 㨀㸄䴄䐄䐄㠄䘄㠄㔄㴄䈄 㼀㸄㐄㸄㄄㠄伄 㼀㸄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄伄㰄 䀀〄㈄㔄㴄 㰀猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-no-proof:yes'>[1]C = ਍     ㈀㤀㤀㜀㤀㈀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ昀愀爀攀愀猀琀ⴀ昀漀渀琀ⴀ昀愀洀椀氀礀㨀∀吀椀洀攀猀 一攀眀 刀漀洀愀渀∀✀㸀ഀഀ км/с. ਍ 㰀氀椀 挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ洀愀爀最椀渀ⴀ琀漀瀀ⴀ愀氀琀㨀愀甀琀漀㬀洀猀漀ⴀ洀愀爀最椀渀ⴀ戀漀琀琀漀洀ⴀ愀氀琀㨀愀甀琀漀㬀ഀഀ mso-list:l1 level1 lfo3;tab-stops:list 36.0pt'>2 ਍     㨀㰄⼄䄀⸄ 㰀漀㨀瀀㸀㰀⼀漀㨀瀀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀氀椀㸀ഀഀ

  • C = ਍     ㄀㘀㜀㄀　㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ昀愀爀攀愀猀琀ⴀ昀漀渀琀ⴀ昀愀洀椀氀礀㨀∀吀椀洀攀猀 一攀眀 刀漀洀愀渀∀✀㸀ഀഀ км/с.
    • ਍ 㰀氀椀 挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ洀愀爀最椀渀ⴀ琀漀瀀ⴀ愀氀琀㨀愀甀琀漀㬀洀猀漀ⴀ洀愀爀最椀渀ⴀ戀漀琀琀漀洀ⴀ愀氀琀㨀愀甀琀漀㬀ഀഀ mso-list:l1 level1 lfo3;tab-stops:list 36.0pt'>4 ਍     㨀㰄⼄䄀⸄ 㰀漀㨀瀀㸀㰀⼀漀㨀瀀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀氀椀㸀ഀഀ
  • C = ਍     㤀㌀　㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ昀愀爀攀愀猀琀ⴀ昀漀渀琀ⴀ昀愀洀椀氀礀㨀∀吀椀洀攀猀 一攀眀 刀漀洀愀渀∀✀㸀ഀഀ км/с.
    • ਍ 㰀氀椀 挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ洀愀爀最椀渀ⴀ琀漀瀀ⴀ愀氀琀㨀愀甀琀漀㬀洀猀漀ⴀ洀愀爀最椀渀ⴀ戀漀琀琀漀洀ⴀ愀氀琀㨀愀甀琀漀㬀ഀഀ mso-list:l1 level1 lfo3;tab-stops:list 36.0pt'>6Cs = 220    C = ਍     㔀㈀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ昀愀爀攀愀猀琀ⴀ昀漀渀琀ⴀ昀愀洀椀氀礀㨀∀吀椀洀攀猀 一攀眀 刀漀洀愀渀∀✀㸀ഀഀ км/с. ਍㰀⼀漀氀㸀ഀഀ ਍㰀瀀㸀℀㨄㸄䀄㸄䄄䈄䰄㰄猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ猀瀀愀挀攀爀甀渀㨀礀攀猀✀㸀ꀀ 㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀琀攀砀栀琀洀氀㸀㰀椀㸀䌀㰀⼀椀㸀㰀猀甀戀㸀㄀㰀⼀猀甀戀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-spacerun:yes'>  равна скорости света, и предполагается, что ਍䈀〄㨄〄伄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄䰄 㐀㸄㬄㘄㴄〄 ㄀䬄䈄䰄 䌀 䜀〄䄄䈄㠄䘄 ㈀㴄䌄䈄䀄㠄 㼀䀄㸄䈄㸄㴄〄 䄀㸄㌄㬄〄䄄㴄㸄 㰀愀ഀഀ href="http://sergf.ru/smp.htm">субстанциональной модели протона, и у частиц ਍㈀㴄䌄䈄䀄㠄 ㌀㠄㼄㸄䈄㔄䈄㠄䜄㔄䄄㨄㠄䔄 㰀愀 栀爀攀昀㴀∀栀琀琀瀀㨀⼀⼀猀攀爀最昀⸀爀甀⼀戀栀⸀栀琀洀∀㸀䜀億䀄㴄䬄䔄 㐀䬄䀄㰄⼀愀㸀⸀ 㰀⼀瀀㸀ഀഀ ਍㰀瀀㸀ሀ 㐀㠄〄㼄〄㜄㸄㴄㔄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄㔄㤄 㸀䈄㰄猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ猀瀀愀挀攀爀甀渀㨀礀攀猀✀㸀ꀀ 㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ class=texhtml>C3  ਍㰀⼀猀瀀愀渀㸀㐀㸄㰄猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ猀瀀愀挀攀爀甀渀㨀礀攀猀✀㸀ꀀ 㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀琀攀砀栀琀洀氀㸀㰀椀㸀䌀㰀⼀椀㸀㰀猀甀戀㸀㈀ഀഀ  располагаются нейтронные ਍㜀㈄億㜄㐄䬄Ⰴ ㈀ 㠀㴄䈄㔄䀄㈄〄㬄 㸀䈄㰄猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ猀瀀愀挀攀爀甀渀㨀礀攀猀✀㸀ꀀ 㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ class=texhtml>C5  ਍㰀⼀猀瀀愀渀㸀㐀㸄㰄猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ猀瀀愀挀攀爀甀渀㨀礀攀猀✀㸀ꀀ 㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀琀攀砀栀琀洀氀㸀㰀椀㸀䌀㰀⼀椀㸀㰀猀甀戀㸀㐀㰀⼀猀甀戀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-spacerun:yes'>  попадают белые карлики, а скорости частиц у ਍㜀㈄億㜄㐄 ㌀㬄〄㈄㴄㸄㤄 㼀㸄䄄㬄㔄㐄㸄㈄〄䈄㔄㬄䰄㴄㸄䄄䈄㠄 㼀䀄㔄㈄䬄䠄〄丄䈄 㜀㈄億㜄㐄㴄䌄丄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄䰄㰄猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-spacerun:yes'>  C6 =   C5 ਍㴀 㤀㌀　㰀⼀猀瀀愀渀㸀 㨀㰄⼄䄀⸄ ─〄䀄〄㨄䈄㔄䀄㴄䬄㔄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄㠄 䌀 㼀㬄〄㴄㔄䈄 㴀㔄 ㈀䬄䠄㔄Ⰴ 䜀㔄㰄㰄猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-spacerun:yes'>  C7 = 52 ਍㨀㰄⼄䄀Ⰴ 㠀㴄〄䜄㔄 䈀〄㨄䌄丄 㼀㬄〄㴄㔄䈄䌄 䄀㬄㔄㐄䌄㔄䈄 䄀䜄㠄䈄〄䈄䰄 㜀㈄億㜄㐄㴄䬄㰄 㸀㄄䨄㔄㨄䈄㸄㰄⸄ 㰀⼀瀀㸀ഀഀ ਍㰀瀀㸀᐀㬄伄 䄀䀄〄㈄㴄㔄㴄㠄伄Ⰴ 䌀 ᜀ㔄㰄㬄㠄 䔀〄䀄〄㨄䈄㔄䀄㴄〄伄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄䰄 䀀〄㈄㴄〄 㐀Ⰰ㌀ 㨀㰄⼄䄀Ⰴ 䌀 ⸀㼄㠄䈄㔄䀄〄 䈀〄㨄〄伄ഄഀ скорость равна 23 км/с, у Солнца характерная скорость порядка 495 км/с.

    ਍ഀഀ

    Характерная скорость звезды главной последовательности может быть выражена ਍䜀㔄䀄㔄㜄 㜀㈄億㜄㐄㴄䌄丄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄䰄㨄 㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀匀瀀攀氀氀䔀㸀㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀琀攀砀栀琀洀氀㸀㰀椀㸀䌀㰀猀甀戀㸀洀㰀⼀猀甀戀㸀㰀⼀椀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ class=texhtml> = Cs(A / Z), ਍㰀⼀瀀㸀ഀഀ ਍㰀瀀㸀㌀㐄㔄㰄猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ猀瀀愀挀攀爀甀渀㨀礀攀猀✀㸀ꀀ 㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀琀攀砀栀琀洀氀㸀㰀椀㸀䄀㰀⼀椀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-spacerun:yes'>  и  звёздных ਍㼀㸄䄄䈄㸄伄㴄㴄䬄䔄㰄⼀愀㸀 㠀 㸀㼄䀄㔄㐄㔄㬄伄㔄䈄 䔀〄䀄〄㨄䈄㔄䀄㴄䌄丄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄䰄 䜀〄䄄䈄㠄䘄 䌀 㜀㈄㔄㜄㐄䬄 ㌀㬄〄㈄㴄㸄㤄ഄഀ последовательности с минимальной массой.

    ਍ഀഀ

    Большие звёздные системы типа галактик состоят из множества звёзд, ਍㐀㈄㠄㘄䌄䤄㠄䔄䄄伄 䄀 㐀㸄䄄䈄〄䈄㸄䜄㴄㸄 ㄀㸄㬄䰄䠄㠄㰄㠄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄伄㰄㠄 ㈀㸄㨄䀄䌄㌄ 㸀㄄䤄㔄㌄㸄 䘀㔄㴄䈄䀄〄 㠀㴄㔄䀄䘄㠄㠄 䈀㸄㤄ഄഀ или иной системы. Следовательно, характерной скоростью для галактики является ਍䄀䀄㔄㐄㴄伄伄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄䰄 㐀㈄㠄㘄㔄㴄㠄伄 㜀㈄億㜄㐄⸄ ᐀㬄伄 ㄀㸄㬄䰄䠄㸄㌄㸄 㨀㸄㬄㠄䜄㔄䄄䈄㈄〄 ㌀〄㬄〄㨄䈄㠄㨄 㼀㸄䄄䈄䀄㸄㔄㴄䬄ഄഀ зависимости скорости движения звёзд от расстояния до центра галактики, которые ਍㼀㸄䄄㬄㔄 䌀䄄䀄㔄㐄㴄㔄㴄㠄伄 㼀㸄㨄〄㜄䬄㈄〄丄䈄 ㈀䀄〄䤄㔄㴄㠄㔄 㸀䈄㐄㔄㬄䰄㴄䬄䔄 䜀〄䄄䈄㔄㤄 ㌀〄㬄〄㨄䈄㠄㨄㠄⸄ ᔀ䄄㬄㠄 䌀䄄䀄㔄㐄㴄㠄䈄䰄ഄഀ скорости движения звёзд по всему объёму галактики, то полученное среднее будет ਍㼀䀄㸄㼄㸄䀄䘄㠄㸄㴄〄㬄䰄㴄㸄 ㈀㔄㬄㠄䜄㠄㴄㔄 䔀〄䀄〄㨄䈄㔄䀄㴄㸄㤄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄㠄 㐀㬄伄 㐀〄㴄㴄㸄㤄 ㌀〄㬄〄㨄䈄㠄㨄㠄⸄ ⴀ䈄㸄ഄഀ является следствием теоремы вириала, по которой полная энергия системы частиц ਍䀀〄㈄㴄〄 㼀㸄 　㄄䄄㸄㬄丄䈄㴄㸄㤄 ㈀㔄㬄㠄䜄㠄㴄㔄 㨀㠄㴄㔄䈄㠄䜄㔄䄄㨄㸄㤄 䴀㴄㔄䀄㌄㠄㠄 䜀〄䄄䈄㠄䘄⸄ 㰀⼀瀀㸀ഀഀ ਍㰀瀀㸀㰀愀 栀爀攀昀㴀∀栀琀琀瀀㨀⼀⼀猀攀爀最昀⸀爀甀⼀欀瀀欀⸀栀琀洀∀㸀ᨀ㈄〄㴄䈄㸄㈄〄㴄㴄㸄䄄䈄䰄 㼀〄䀄〄㰄㔄䈄䀄㸄㈄ 㨀㸄䄄㰄㠄䜄㔄䄄㨄㠄䔄ഄഀ систем проявляется на всех уровнях материи и является типичным свойством физических ਍䄀㠄䄄䈄㔄㰄Ⰴ 㨀㸄䈄㸄䀄䬄㔄 㼀㸄䄄㬄㔄 㸀㄄㰄㔄㴄〄 䴀㴄㔄䀄㌄㠄㔄㤄 ⠀㸀㄄㰄㔄㴄〄 ㈀㔄䤄㔄䄄䈄㈄㸄㰄⤄ 䄀㴄㸄㈄〄 ㈀㸄㜄㈄䀄〄䤄〄丄䈄䄄伄 ㈀ഄഀ исходное состояние. В таком случае характерная скорость частиц системы может ਍㈀㴄㸄㈄䰄 㐀㸄䄄䈄㠄㌄㴄䌄䈄䰄 㼀䀄㔄㘄㴄㔄㌄㸄 䀀〄㈄㴄㸄㈄㔄䄄㴄㸄㌄㸄 㜀㴄〄䜄㔄㴄㠄伄⸄ ᴀ㔄㨄㸄䈄㸄䀄䬄㔄 䐀㠄㜄㠄䜄㔄䄄㨄㠄㔄 䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄 䄀ഄഀ вырожденными релятивистскими объектами (атомы, нейтронные звёзды) достигают ਍㄀㸄㬄䰄䠄㸄㤄 䄀䈄㔄㼄㔄㴄㠄 㐀㠄䄄㨄䀄㔄䈄㴄㸄䄄䈄㠄 㠀 䌀䄄䈄㸄㤄䜄㠄㈄㸄䄄䈄㠄Ⰴ 䈀〄㨄 䜀䈄㸄 㠀䔄 䔀〄䀄〄㨄䈄㔄䀄㴄䬄㔄 䄀㨄㸄䀄㸄䄄䈄㠄ഄഀ изменяются очень мало. Известно например, что по степени точности лучшие ਍　䈄㸄㰄㴄䬄㔄 䜀〄䄄䬄 䄀㸄㈄㼄〄㐄〄丄䈄 䄀 䈀㸄䜄㴄㸄䄄䈄䰄丄 㼀㸄㈄䈄㸄䀄㔄㴄㠄伄 㠀㰄㼄䌄㬄䰄䄄㸄㈄Ⰴ 㼀䀄㠄䔄㸄㐄伄䤄㠄䔄 㸀䈄ഄഀ пульсаров.

    ਍ഀഀ

    В космических объектах характерная скорость позволяет оценить кинетическую ਍䴀㴄㔄䀄㌄㠄丄 㐀㈄㠄㘄㔄㴄㠄伄 䜀〄䄄䈄㠄䘄 㠀 ㈀㴄䌄䈄䀄㔄㴄㴄丄丄 䈀㔄㰄㼄㔄䀄〄䈄䌄䀄䌄⸄ ℀ 䈀㸄䜄㨄㠄 㜀䀄㔄㴄㠄伄 㰀愀ഀഀ href="http://sergf.ru/gl.htm">теории гравитации Лесажа, гравитационная ਍䴀㴄㔄䀄㌄㠄伄 䈀㔄㬄〄 㠀 䄀㠄㬄〄 ㌀䀄〄㈄㠄䈄〄䘄㠄㠄 䄀㸄㜄㐄〄丄䈄䄄伄 㼀㸄䈄㸄㨄〄㰄㠄 ㌀䀄〄㈄㠄䈄㸄㴄㸄㈄Ⰴ 㼀䀄㸄㴄㠄㜄䬄㈄〄丄䤄㠄㰄㠄ഄഀ все тела. [2] [3] Однако потоки гравитонов создают не ਍䈀㸄㬄䰄㨄㸄 ㌀䀄〄㈄㠄䈄〄䘄㠄㸄㴄㴄㸄㔄 㐀〄㈄㬄㔄㴄㠄㔄Ⰴ 㴀㸄 㠀 㼀㔄䀄㔄㐄〄丄䈄 䜀〄䄄䈄㠄䘄〄㰄 䜀〄䄄䈄䰄 䄀㈄㸄㔄㤄 䴀㴄㔄䀄㌄㠄㠄ഄഀ таким образом, чтобы в согласии с теоремой вириала ਍㨀㸄䄄㰄㠄䜄㔄䄄㨄㸄㌄㸄 䈀㔄㬄〄 㴀㔄 㰀㸄㌄䌄䈄 㸀䄄䈄䬄䈄䰄 ㄀㸄㬄䰄䠄㔄 㸀㼄䀄㔄㐄㔄㬄億㴄㴄㸄㤄 ㈀㔄㬄㠄䜄㠄㴄䬄Ⰴ 㜀〄㈄㠄䄄伄䤄㔄㤄 㸀䈄ഄഀ его массы и размеров, поддерживая неизменной характерную скорость у частиц ਍䈀㔄㬄〄⸄㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ昀愀爀攀愀猀琀ⴀ昀漀渀琀ⴀ昀愀洀椀氀礀㨀∀吀椀洀攀猀 一攀眀 刀漀洀愀渀∀✀㸀 ⴀ䈄㸄 㘀㔄ഄഀ следует из решения уравнений релятивистской однородной ਍䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄㰄⼀愀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀甀㸀Ⰰ ㈀ 㨀㸄䈄㸄䀄㸄㰄 㴀〄䔄㸄㐄㠄䈄䄄伄 䐀〄㨄䈄㸄䀄 ᬀ㸄䀄㔄㴄䘄〄Ⰴ 㨀㠄㴄㔄䈄㠄䜄㔄䄄㨄〄伄ഄഀ энергия и стационарное распределение скоростей частиц внутри тела.[4] ਍㰀猀甀瀀㸀嬀㔀㰀猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀挀漀氀漀爀㨀戀氀甀攀✀㸀崀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀猀甀瀀㸀 㰀漀㨀瀀㸀㰀⼀漀㨀瀀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀瀀㸀ഀഀ ਍㰀瀀 挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ洀愀爀最椀渀ⴀ琀漀瀀ⴀ愀氀琀㨀愀甀琀漀㬀洀猀漀ⴀ洀愀爀最椀渀ⴀ戀漀琀琀漀洀ⴀ愀氀琀㨀愀甀琀漀✀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-fareast-font-family:"Times New Roman"'>Скорости ਍㰀⼀瘀㨀猀栀愀瀀攀㸀㰀℀嬀攀渀搀椀昀崀ⴀⴀ㸀㰀℀嬀椀昀 ℀瘀洀氀崀㸀㰀椀洀最 戀漀爀搀攀爀㴀　 眀椀搀琀栀㴀㈀㜀 栀攀椀最栀琀㴀㈀　ഀഀ src="hs.files/image025.png" alt="C_{{x}}" v:shapes="Рисунок_x0020_3">

    ਍ഀഀ

      между данными уровнями материи. Если ਍㴀㔄㤄䈄䀄㸄㴄㴄〄伄 㜀㈄㔄㜄㐄〄 䄀㸄䄄䈄㸄㠄䈄 㠀㜄 㴀䌄㨄㬄㸄㴄㸄㈄Ⰴ 䈀㸄 㴀䌄㨄㬄㸄㴄䬄 䄀㸄䄄䈄㸄伄䈄 㠀㜄 　㴄〄㬄㸄㌄㠄䜄㴄䬄䔄 䜀〄䄄䈄㠄䘄ഄഀ низшего уровня материи, называемых [6] ਍㰀漀㨀瀀㸀㰀⼀漀㨀瀀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀瀀㸀ഀഀ ਍㰀栀㈀ 愀氀椀最渀㴀挀攀渀琀攀爀 猀琀礀氀攀㴀✀琀攀砀琀ⴀ愀氀椀最渀㨀挀攀渀琀攀爀✀㸀㰀愀ഀഀ name=.D0.A1.D1.81.D1.8B.D0.BB.D0.BA.D0.B8>      Физика и философия подобия от преонов до ਍㰀㔄䈄〄㌄〄㬄〄㨄䈄㠄㨄Ⰴ㰀⼀愀㸀 ἀ㔄䀄㰄䰄㨄 ℀䈄㠄㬄䰄ⴄᰀጄⰄ ㄀㤀㤀㤀Ⰰ 㔀㐀㐀 䄀䈄䀄⸄Ⰰ ∀〄㄄㬄⸄㘀㘀Ⰰ ᠀㬄⸄㤀㌀Ⰰ ᄀ㠄㄄㬄⸄ ㌀㜀㜀ഀഀ назв. ISBN 5-8131-0012-1.

    ਍ഀഀ

    2.Model ਍漀昀 䜀爀愀瘀椀琀愀琀椀漀渀愀氀 䤀渀琀攀爀愀挀琀椀漀渀 椀渀 琀栀攀 䌀漀渀挀攀瀀琀 漀昀 䜀爀愀瘀椀琀漀渀猀⸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀愀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-fareast-font-family:"Times New Roman";mso-ansi-language:EN-US'> of ਍㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀匀瀀攀氀氀䔀㸀嘀攀挀琀漀爀椀愀氀㰀⼀猀瀀愀渀㸀 㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀匀瀀攀氀氀䔀㸀刀攀氀愀琀椀瘀椀琀礀㰀⼀猀瀀愀渀㸀Ⰰ 㰀猀瀀愀渀ഀഀ class=SpellE>Vol. 4, No. 1, (2009).; статья на русском языке:

    ਍ഀഀ

    3.PhysicalInternational Journal, ਍䤀匀匀一㨀 ㈀㌀㐀㠀ሀ〠㄀㌀　Ⰰ 㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀匀瀀攀氀氀䔀㸀嘀漀氀㰀⼀猀瀀愀渀㸀⸀ 㠀Ⰰ 㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀匀瀀攀氀氀䔀㸀䤀猀猀甀攀㰀⼀猀瀀愀渀㸀ഀഀ 4, pp. 1-18http://dx.doi.org/10.9734/PSIJ/2015/22197; ਍䄀䈄〄䈄䰄伄 㴀〄 䀀䌄䄄䄄㨄㸄㰄 伀㜄䬄㨄㔄㨄 㰀愀 栀爀攀昀㴀∀栀琀琀瀀㨀⼀⼀猀攀爀最昀⸀爀甀⼀昀最⸀栀琀洀∀㸀ἀ㸄㬄㔄 ㌀䀄〄㈄㠄䈄㸄㴄㸄㈄ 㨀〄㨄ഄഀ источник гравитационной силы и массы в модернизированной модели Лесажа.

    ਍ഀഀ

    4.Continuumand Thermodynamics, pp. 361-371 (2017). Теорема вириала и ਍㨀㠄㴄㔄䈄㠄䜄㔄䄄㨄〄伄 䴀㴄㔄䀄㌄㠄伄 䜀〄䄄䈄㠄䘄 㰀〄㨄䀄㸄䄄㨄㸄㼄㠄䜄㔄䄄㨄㸄㤄 䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄 ㈀ 㨀㸄㴄䘄㔄㼄䘄㠄㠄 㸀㄄䤄㔄㌄㸄 㼀㸄㬄伄㰄⼀愀㸀⸀㰀漀㨀瀀㸀㰀⼀漀㨀瀀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀瀀㸀ഀഀ ਍㰀瀀 挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ洀愀爀最椀渀ⴀ琀漀瀀ⴀ愀氀琀㨀愀甀琀漀㬀洀猀漀ⴀ洀愀爀最椀渀ⴀ戀漀琀琀漀洀ⴀ愀氀琀㨀愀甀琀漀㬀ഀഀ margin-left:28.8pt;text-indent:-18.0pt;mso-list:l2 level1 lfo5;tab-stops:list 36.0pt'>      Fedosin S.G. The integral theorem of generalized ਍瘀椀爀椀愀氀 椀渀 琀栀攀 爀攀氀愀琀椀瘀椀猀琀椀挀 甀渀椀昀漀爀洀 洀漀搀攀氀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀愀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀 氀愀渀最㴀䔀一ⴀ唀匀ഀഀ style='mso-fareast-font-family:"Times New Roman";mso-ansi-language:EN-US'>. ਍䌀漀渀琀椀渀甀甀洀 䴀攀挀栀愀渀椀挀猀 愀渀搀 吀栀攀爀洀漀搀礀渀愀洀椀挀猀Ⰰ 嘀漀氀⸀ ㌀㄀Ⰰ 䤀猀猀甀攀 ㌀Ⰰ 瀀瀀⸀ 㘀㈀㜀ⴀ㘀㌀㠀 ⠀㈀　㄀㤀⤀⸀ 㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-fareast-font-family:"Times New Roman"'>https://doi.s00161-018-0715-// Интегральная теорема обобщённого ਍㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀匀瀀攀氀氀䔀㸀㈀㠄䀄㠄〄㬄〄㰄⼀猀瀀愀渀㸀 ㈀ 䀀㔄㬄伄䈄㠄㈄㠄䄄䈄䄄㨄㸄㤄 㸀㐄㴄㸄䀄㸄㐄㴄㸄㤄 㰀㸄㐄㔄㬄㠄㰄⼀愀㸀⸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀ഀഀ style='mso-fareast-font-family:"Times New Roman"'>

    ਍ഀഀ

    6. Letters ਍㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀匀瀀攀氀氀䔀㸀漀昀㰀⼀猀瀀愀渀㸀 㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀匀瀀攀氀氀䔀㸀䌀栀攀洀椀猀琀爀礀㰀⼀猀瀀愀渀㸀Ⰰ 㰀猀瀀愀渀ഀഀ class=SpellE>Physics and Astronomy, ਍㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀匀瀀攀氀氀䔀㸀嘀漀氀㰀⼀猀瀀愀渀㸀⸀ 㜀㠀Ⰰ 㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀匀瀀攀氀氀䔀㸀瀀瀀㰀⼀猀瀀愀渀㸀⸀ ㌀㤀ⴀ㔀　 ⠀㈀　㄀㠀⤀⸀ 㰀愀ഀഀ href="http://dx.doi.org/10.18052/www.scipress.com/ILCPA.78.39">http://dx.doi.org/10.18052/www.scipress.com/ILCPA.78.39; ਍䄀䈄〄䈄䰄伄 㴀〄 䀀䌄䄄䄄㨄㸄㰄 伀㜄䬄㨄㔄㨄 㰀愀 栀爀攀昀㴀∀栀琀琀瀀㨀⼀⼀猀攀爀最昀⸀爀甀⼀最瀀爀⸀栀琀洀∀㸀ጀ䀄〄㈄㠄䈄〄䘄㠄㸄㴄㴄㸄㔄 㼀㸄㬄㔄ഄഀ в релятивистской однородной модели в рамках ковариантной теории гравитации.

    ਍ഀഀ

     

    ਍ഀഀ

    ·         ਍㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀℀嬀攀渀搀椀昀崀㸀㰀猀瀀愀渀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ昀愀爀攀愀猀琀ⴀ昀漀渀琀ⴀ昀愀洀椀氀礀㨀∀吀椀洀攀猀 一攀眀 刀漀洀愀渀∀㬀ഀഀ color:#252525'> speed

    ਍ഀഀ

     

    ਍ഀഀ

    Источник: ਍栀琀琀瀀㨀⼀⼀猀攀爀最昀⸀爀甀⼀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀猀瀀愀渀 挀氀愀猀猀㴀匀瀀攀氀氀䔀㸀㰀猀瀀愀渀 氀愀渀最㴀䔀一ⴀ唀匀 猀琀礀氀攀㴀✀洀猀漀ⴀ昀愀爀攀愀猀琀ⴀ昀漀渀琀ⴀ昀愀洀椀氀礀㨀ഀഀ "Times New Roman";color:black;mso-ansi-language:EN-US'>hshtm

    ਍ഀഀ